), depois dos trabalhos do físico alemão Wilhelm Gottlieb Hankel (1814-1899), desenvolvidos a partir de sua Tese de Doutoramento defendida na Universidade de Halle, em 1839, e publicados em 1840 (Annalen der Physik und Chemie 49; 50, pgs. 493; 237), e em 1842 (Annalen der Physik und Chemie 56, p. 37). Registre-se, também, que o aparecimento de uma nos termoelementos deu ensejo para que se construíssem termômetros, os conhecidos termopares. Desse modo, uma dada temperatura absoluta T é calculada por intermédio da expressão: 
, onde as constantes a, b, c, d dependem do material de cada termopar. Para maiores detalhes sobre o efeito Seebeck, ver: William Francis Magie (Editor), A Source Book in Physics (McGraw-Hill Book Company, Inc., 1935); e Sir Edmund Taylor Whittaker, A History of the Theories of Aether and Electricity: The Classical Teories (Thomas Nelson and Sons Ltd., 1951).porem, no sistema categorial de Graceli e expressão de temperatura absoluta, se transforma numa expressão categorial relativa transcendente de Graceli.
[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].onde com isto não existe temperatura absoluta, mas sim, depende de energias, fenômenos, potenciais de estruturas e isotopos, meios, e categorias de Graceli.
vejamos no efeito Joule
o físico inglês James Prescott Joule (1818-1889) ao realizar a seguinte experiência. Tomou um fio metálico e ligou-o a uma pilha de Volta (vide verbete nesta série). Mediu então a quantidade Q, por unidade de tempo t, dissipada no fio devido à corrente elétrica (I) gerada pela pilha. Em decorrência disso, encontrou, então, que essa quantidade era proporcional à resistência elétrica R do fio multiplicado pelo quadrado de I. Na notação atual, esse efeito Joule (também conhecido como lei de Joule) é dado pela expressão:
, onde 
e 
é o equivalente mecânico do calor [eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].depende de energias, fenômenos, potenciais de estruturas e isotopos, meios, e categorias de Graceli.
Por fim, tratemos do efeito Thomson. Em 1851 (Proceedings of the Royal Society of Edinburgh 3, p. 91), em 1852 (Philosophical Magazine 3, p. 529) e em 1854 (Transactions of the Royal Society of Edinburgh 21, p. 123), o físico inglês William Thomson (1824-1907) (que se tornou Lord Kelvin, em 1892), estudou matematicamente o efeito Seebeck (1821) e o efeito Peltier (1834), vistos acima. Nesse estudo, observou que havia uma relação entre eles, ou seja (em notação atual): 
, onde 
é o coeficiente de Peltier, é a força eletromotriz térmica de Seebeck, e T é a temperatura absoluta. Contudo, essa relação de proporção direta entre e T (observação inicial de Thomson e, mais tarde, denominada de segunda relação de Kelvin) não se enquadrava com a observação que o físico inglês James Cumming (1777-1861) fizera em 1823 (Annals ofPhilosophy 21, p. 427), qual seja, a de que quando a temperatura da junção entre condutores é gradualmente aumentada, a aumenta até um valor máximo e então começa a decrescer. Desse modo, tentando entender essa contradição, Thomson foi levado a descobrir, em 1856 (Philosophical Transactions of the Royal Society 146, p. 649), o que hoje se conhece como efeito Thomson, isto é, em um pedaço de metal há o aparecimento de uma corrente elétrica, se ele estiver sob um gradiente de temperatura (dT). Atualmente, essa descoberta é representada pela expressão (mais tarde conhecida como primeira relação de Kelvin): 
,onde 
é o coeficiente de Thomson, definido como o ``calor de Thomson’’ por unidade de corrente elétrica (I) e por unidade de gradiente de temperatura. Registre-se que é definido como o calor que é desprendido na junção entre os condutores A e B quando uma corrente elétrica unitária passa do condutor A ao condutor B.
, onde é o coeficiente de Peltier, é a força eletromotriz térmica de Seebeck, e T é a temperatura absoluta. Contudo, essa relação de proporção direta entre e T (observação inicial de Thomson e, mais tarde, denominada de segunda relação de Kelvin) não se enquadrava com a observação que o físico inglês James Cumming (1777-1861) fizera em 1823 (Annals ofPhilosophy 21, p. 427), qual seja, a de que quando a temperatura da junção entre condutores é gradualmente aumentada, a aumenta até um valor máximo e então começa a decrescer. Desse modo, tentando entender essa contradição, Thomson foi levado a descobrir, em 1856 (Philosophical Transactions of the Royal Society 146, p. 649), o que hoje se conhece como efeito Thomson, isto é, em um pedaço de metal há o aparecimento de uma corrente elétrica, se ele estiver sob um gradiente de temperatura (dT). Atualmente, essa descoberta é representada pela expressão (mais tarde conhecida como primeira relação de Kelvin): ,onde é o coeficiente de Thomson, definido como o ``calor de Thomson’’ por unidade de corrente elétrica (I) e por unidade de gradiente de temperatura. Registre-se que é definido como o calor que é desprendido na junção entre os condutores A e B quando uma corrente elétrica unitária passa do condutor A ao condutor B.[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].
depende de energias, fenômenos, potenciais de estruturas e isotopos, meios, e categorias de Graceli.
ou seja, as energias dependem das estruturas, fenômenos, energias, e categorias de Graceli, e vice-versa.
a eletricidade e condutividade, resistências, termicidade, magnetismo e outros, ou seja, todos estão relacionados uns com os outros.
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